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它的公转周期为76年，近日距为8,800万公里（0.59天文单位），远日距为53亿公里（35.31天文单位）由于所有的彗星运动都遵从开普勒三定律， 所以彗星的运动在近日点时肯定比在远日点时快。大约是54亿公里 哈雷彗星的平均

公转平均周期是76年。注意！是“平均”，不是一定76年就回归一次。因为主行星的引力作用和非重力效果都让它的周期产生变化。哈雷慧星的轨道是逆向的，与黄道面呈18度的倾斜角，偏心率为0.967

许多周期彗星的轨道偏心率都不及哈雷彗星的高．比如恩克彗星的近日距为0.3天文单位，而远日距仅有4.1天文单位，其周期为3.3年，是目前所知周期最短的彗星．史瓦兹曼—瓦赫曼彗星的轨道位于木星与土星两者的轨道之间，因而

答案：约等于5500解题：根据四舍五入的规则，一个数精确到百位看十位上的数，十位是6大于4，要进位，那么这个数约等于5500

在公元前239年到公元1986年，公转周期在76.0（1986年）年到79.3年（451和1066年）之间变化。 最近的近日点为公元前11年和公元66元，没有一个是在耶稣生存的年代光临的。 哈雷的公转轨道是逆向的，与黄道面呈18度倾斜

求哈雷彗星轨道的三个数据 易知,彗星轨道都是椭圆轨道,太阳为一个焦点.求以下三个数据：1 哈雷彗星轨道半长轴 2 其半短轴 3 其近日点或远日点速度 (或者直接写出哈雷彗星轨道方程f(x,y)=0和运动方程v=v(t)或者直接

求哈雷彗星轨道的三个数据

路程不增加,椭圆周长比圆长.速率增加,路程变短,所以周期变短,想象最最贴近地面的轨道,周期是最短的.

1.相等。这正好是开普勒第三定律的内容。2.开普勒第三定律的内容：所有的行星的轨道的半长轴的三次方跟公转周期的二次方的比值都相等。3.注意圆是长轴与短轴相等的椭圆。

椭圆轨道Ⅱ的半长轴比圆轨道Ⅰ的半径小，所以周期小，c是正确的

满足开普勒第三定律:围绕同一个中心天体运行的行星，半长轴的立方和周期的平方的比值一定。所以半长轴越长周期越长，1轨道大于2轨道大于3轨道。椭圆轨道是指一个轨道离心率介乎0和1之间的轨道。而轨道离心率为0的则是圆形

为什么椭圆轨道比圆轨道周期短(椭圆轨道半长轴=圆周半径 向心力一样)高一物理

开普勒轨道的6个参数包括：半长轴、偏心率、倾角、升交点赤经、近地点幅角和真近点角。这些参数可以用来描述椭圆轨道的大小、形状和位置。1. 半长轴（a）：椭圆轨道长轴的半，有时可视作平均轨道半径。2. 偏心率（e）：

轨道根数（或称轨道要素或轨道参数）是描述在牛顿运动定律和牛顿万有引力定律的作用下的天体或航天器，在其开普勒轨道上运动时，确定其轨道所必要的六个参数。由于运动的方式有许多种的参数表示法，依照选定的测量装置不同，

卫星绕地球一周，地球转过的度数。偏心率 焦距与轨道半长轴之比。近地点角 在轨道平面内升交点和近地点与地心连线间的夹角。平均近点角 若卫星通过近地点的时刻为tp，卫星的平均角速度为 n，则任一时刻的平均近点角M=n

[编辑本段]开普勒椭圆轨道卫星在开普勒椭圆轨道上运行时，满足二体问题运动规律。只要知道 6个常数（即轨道要素）就能确定卫星的运动。卫星在椭圆轨道上运动一圈的时间称为轨道周期，周期的长短与半长轴有关。半长轴相同的轨

开普勒轨道六参数和卫星摄动九参数分别是指什么

1. 已知椭圆的半长轴 a 和半短轴 b，椭圆焦距 c 可以通过以下公式求得：c = √(a^2 - b^2)2. 已知椭圆的离心率 e，椭圆焦距 c 可以通过以下公式求得：e = c / a 椭圆焦距是椭圆的一个重要几何特性，它在

椭圆公式中的a，b，c的关系是a^2=b^2+c^2（a>b>0）。长轴是2a，短轴是2b，焦距是2c。椭圆（Ellipse）是平面内到定点F1、F2的距离之和等于常数（大于|F1F2|）的动点P的轨迹，F1、F2称为椭圆的两个焦点。其数学

在椭圆中 半长轴a,半短轴b,焦距c的关系是 a*a=b*b+c*c 而短轴到焦点的距离就是 根号下b*b+c*c a=8/2=4

椭圆面积S=πab；长半轴a，短半轴b，半焦距c=√(a²-b²)，长轴=2a，短轴=2b，焦距=2c，离心率e=c/a，

椭圆的公式 半长轴a和半短轴b以及焦距c的关系式

其余的卫星其周期与其轨道高度有关,由公式 GMm /(R 的平方)=m r 4 (∏的平方)/ (T的平方) 推得T,其中M为地球质量,m为卫星质量(等式两边约去),R为卫星轨道高度,于是得周期T与R有关,所以不同高度的卫星周期

人造卫星运行的计算公式是：mg=mv^2/r。人造卫星基本按照天体力学规律绕地球运动，但因在不同的轨道上受非球形地球引力场、大气阻力、太阳引力、月球引力和光压的影响，实际运动情况非常复杂。人造卫星是发射数量最多、用途最

卫星环绕的周期与半径r的关系：由g*（mm/r^2)=（4π^2/t^2）r得 t=根号（4π^2*r^3/(gm)r越大，t越大。发射人造地球卫星的最小周期约为85分钟。

周期与频率：T=1/f 卫星绕行速度、角速度、周期：V=(GM/r)^1/2；ω=(GM/r3)^1/2；T=2π(r3/GM)^1/2{M：中心天体质量} 具体见图：完成一次振动所需要的时间，称为振动的周期。若f(x)为周期函数，则把使

周期T 线速度V 则V^2/(R+H)=（2П/T）^2*（R+H）=M*G/（R+H）

【T月=27天】卫星运行周期大约是15.6天

m-卫星的质量，单位kg r-卫星的轨道半径，单位m 对于地球同步卫星一定位于赤道上空，且距离地球的距离是个定值约36000公里，周期和地球自转周期一样，24小时 希望能帮上你。

人造卫星的运行周期公式

人造地球卫星绕地球运行的轨道。其特点如下所示，分为三种类型：（1）无线电中继型。这种类型包括各种通信卫星，它们大多采用地球静止轨道，也有采用椭圆轨道、低轨道或中高轨道的。（2）对地观测型。这种类型包括气象卫星、

人造地球卫星运行轨道(orbit of artificial earth satellite)开普勒椭圆轨道卫星在开普勒椭圆轨道上运行时，满足二体问题运动规律。只要知道 6个常数（即轨道要素）就能确定卫星的运动。卫星在椭圆轨道上运动一圈的时间称为轨道周期

人造地球卫星轨道按离地面的高度可分为低轨道、中轨道和高轨道。按形状分可分为圆轨道和椭圆轨道。按飞行方向分可分为顺行轨、逆行轨道、赤道轨道和极轨道。地球同步轨道地球同步轨道：卫星在顺行轨道上绕地球运行时，其运行

人造地球卫星轨道：从卫星起飞到卫星在轨道上运行工作，一直到卫星的寿命结束，卫星质心的运行轨迹，我们称之为人造地球卫星轨道。很明显，人造地球卫星轨道分为如下三个部分：1、发射轨道：卫星从起飞到入轨，卫星质心的运动轨迹

人造卫星有三种：同步卫星，极地卫星和变轨卫星。同步卫星是其轨道倾角为零度，即卫星在赤道上空运行。极地卫星是轨道平面经过地球南北两极的卫星。变轨卫星故名思意是没有固定轨道的。

人造卫星运行轨道是什么?

人造卫星：环绕地球在空间轨道上运行的无人航天器
人造卫星：环绕地球在空间轨道上运行的无人航天器
T=2π√(a^3/GM),a为椭圆长半轴。 最简单的是用开普勒第三定律，先算圆周运动的周期，再算椭圆运动的周期。比较科学的算法是开普勒第二定律，具体参考物理竞赛书籍。 补充： 1、从末级火箭推力中止到人造卫星陨落(或返回地面)前，人造地球卫星质心的运动轨迹。它决定于入轨点的位置和入轨速度。运行轨道是一条与开普勒椭圆轨道(见二体问题)相差很小的复杂曲线。常用开普勒椭圆轨道来描述卫星的大致运动。在这一基础上，可以用轨道摄动的方法，进一步求出运行轨道的精确解，得到卫星位置和速度的准确预报，以满足卫星工程的需要。 2、由于地球形状不规则，质量分布也不均匀，对于卫星所受到的吸引力不能用简单表达式描写，常用无穷级数展开式描述。这个级数收敛很慢，说明地球引力是很复杂的。这个力仅与卫星的位置有关，属于保守力。卫星受到的引力加速度是位函数的方向导数。 3、人造地球卫星的实际运行轨道并不是开普勒轨道。由于摄动力的影响，卫星的运动轨道比较复杂。按摄动理论，轨道要素不再是常数。根据轨道要素的变化特点，轨道摄动可以分为长期摄动、长周期摄动、短周期摄动(见航天器轨道摄动)。
人造卫星运行的计算公式是：mg=mv^2/r。 人造卫星基本按照天体力学规律绕地球运动，但因在不同的轨道上受非球形地球引力场、大气阻力、太阳引力、月球引力和光压的影响，实际运动情况非常复杂。 人造卫星是发射数量最多、用途最广、发展最快的航天器。人造卫星发射数量约占航天器发射总数的90%以上。人造卫星的运动轨道取决于卫星的任务要求。 扩展资料： 人造卫星绕地球飞行的速度快，低轨道和中轨道，高轨道卫星一天可绕地球飞行几圈到十几圈，不受领土、领空和地理条件限制，视野广阔。 人造卫星能迅速与地面进行信息交换、包括地面信息的转发，也可获取地球的大量遥感信息一张地球资源卫星图片所遥感的面积可达几万平方千米。 人造卫星在卫星轨道高度达到35786千米，并沿地球赤道上空与地球自转同一方向飞行时，卫星绕地球旋转周期与地球自转周期完全相同，相对位置保持不变。 参考资料来源：百度百科-人造地球卫星
C²＝a²-b²
椭圆是一种圆锥曲线（也有人叫圆锥截线的） 　　1、平面上到两点距离之和为定值的点的集合（该定值大于两点间距离，一般称为2a）（这两个定点也称为椭圆的焦点，焦点之间的距离叫做焦距）； 　　2、平面上到定点距离与到定直线间距离之比为常数的点的集合（定点不在定直线上，该常数为小于1的正数）（该定点为椭圆的焦点，该直线称为椭圆的准线）。这两个定义是等价的; [编辑本段]2标准方程　　高中课本在平面直角坐标系中，用方程描述了椭圆，椭圆的标准方程中的“标准”指的是中心在原点，对称轴为坐标轴。 　　椭圆的标准方程有两种，取决于焦点所在的坐标轴： 　　1）焦点在X轴时，标准方程为：x^2/a^2+y^2/b^2=1 (a>b>0) 　　2）焦点在Y轴时，标准方程为：x^2/b^2+y^2/a^2=1 (a>b>0) 　　其中a>0，b>0。a、b中较大者为椭圆长半轴长，较短者为短半轴长（椭圆有两条对称轴，对称轴被椭圆所截，有两条线段，它们的一半分别叫椭圆的长半轴和短半轴或半长轴和半短轴）当a>b时，焦点在x轴上，焦距为2*(a^2-b^2)^0.5，焦距与长.短半轴的关系:b^2=a^2-c^2 ,准线方程是x=a^2/c和x=-a^2/c 　　又及：如果中心在原点，但焦点的位置不明确在X轴或Y轴时，方程可设为mx^2+ny^2=1(m＞0，n＞0，m≠n)。既标准方程的统一形式。 　　椭圆的面积是πab。椭圆可以看作圆在某方向上的拉伸，它的参数方程是：x=acosθ ， y=bsinθ 　　标准形式的椭圆在x0，y0点的切线就是 ： xx0/a^2+yy0/b^2=1 [编辑本段]3公式　　椭圆的面积公式 　　S=π(圆周率)×a×b(其中a,b分别是椭圆的长半轴,短半轴的长). 　　或S=π(圆周率)×A×B/4(其中A,B分别是椭圆的长轴,短轴的长). 　　椭圆的周长公式 　　椭圆周长没有公式，有积分式或无限项展开式。 　　椭圆周长(L)的精确计算要用到积分或无穷级数的求和。如 　　L = ∫[0,π/2]4a * sqrt(1-(e*cost)^2)dt≈2π√((a^2+b^2)/2) [椭圆近似周长], 其中a为椭圆长半轴,e为离心率 　　椭圆离心率的定义为椭圆上的点到某焦点的距离和该点到该焦点对应的准线的距离之比，设椭圆上点P到某焦点距离为PF，到对应准线距离为PL，则 　　e=PF/PL 　　椭圆的准线方程 　　x=±a^2/C 　　椭圆的离心率公式 　　e=c/a(e2c) 　　椭圆的焦准距 ：椭圆的焦点与其相应准线(如焦点（c,0）与准线x=+a^2/C)的距离,数值=b^2/c 　　椭圆焦半径公式 ｜PF1｜=a+ex0 ｜PF2｜=a-ex0 　　椭圆过右焦点的半径r=a-ex 　　过左焦点的半径r=a+ex 　　椭圆的通径：过焦点的垂直于x轴（或y轴）的直线与椭圆的两焦点A,B之间的距离，数值=2b^2/a 　　点与椭圆位置关系 点M（x0，y0） 椭圆 x^2/a^2+y^2/b^2=1 　　点在圆内： x0^2/a^2+y0^2/b^2＜1 　　点在圆上： x0^2/a^2+y0^2/b^2=1 　　点在圆外： x0^2/a^2+y0^2/b^2＞1 　　直线与椭圆位置关系 　　y=kx+m ① 　　x^2/a^2+y^2/b^2=1 ② 　　由①②可推出x^2/a^2+（kx+m）^2/b^2=1 　　相切△=0 　　相离△＜0无交点 　　相交△＞0 可利用弦长公式：A(x1,y1) B(x2,y2) 　　|AB|=d = √(1+k^2)|x1-x2| = √(1+k^2)(x1-x2)^2 = √(1+1/k^2)|y1-y2| = √(1+1/k^2)(y1-y2)^2 　　椭圆通径（定义：圆锥曲线（除圆外）中，过焦点并垂直于轴的弦）公式：2b^2/a 　　椭圆的斜率公式　过椭圆上x^2/a^2+y^2/b^2上一点（x，y）的切线斜率为b^2*X/a^2y [编辑本段]4椭圆参数方程的应用　　求解椭圆上点到定点或到定直线距离的最值时，用参数坐标可将问题转化为三角函数问题求解 　　相关性质 　　由于平面截圆锥（或圆柱）得到的图形有可能是椭圆，所以它属于一种圆锥截线。 　　例如：有一个圆柱，被截得到一个截面，下面证明它是一个椭圆（用上面的第一定义）： 　　将两个半径与圆柱半径相等的半球从圆柱两端向中间挤压，它们碰到截面的时候停止，那么会得到两个公共点，显然他们是截面与球的切点。 　　设两点为F1、F2 　　对于截面上任意一点P，过P做圆柱的母线Q1、Q2，与球、圆柱相切的大圆分别交于Q1、Q2 　　则PF1=PQ1、PF2=PQ2，所以PF1+PF2=Q1Q2 　　由定义1知：截面是一个椭圆，且以F1、F2为焦点 　　用同样的方法，也可以证明圆锥的斜截面（不通过底面）为一个椭圆 　　椭圆有一些光学性质：椭圆的面镜（以椭圆的长轴为轴，把椭圆转动180度形成的立体图形，其外表面全部做成反射面，中空）可以将某个焦点发出的光线全部反射到另一个焦点处；椭圆的透镜（某些截面为椭圆）有汇聚光线的作用（也叫凸透镜），老花眼镜、放大镜和远视眼镜都是这种镜片（这些光学性质可以通过反证法证明）。 　　-----关于圆锥截线的某些历史：圆锥截缐的发现和研究起始于古希腊。 Euclid, Archimedes, Apollonius, Pappus 等几何学大师都热衷于圆锥截缐的研究，而且都有专著论述其几何性质，其中以 Apollonius 所著的八册《圆锥截缐论》集其大成，可以说是古希腊几何学一个登峰造极的精擘之作。当时对于这种既简朴又完美的曲缐的研究，乃是纯粹从几何学的观点，研讨和圆密切相关的这种曲缐；它们的几何乃是圆的几何的自然推广，在当年这是一种纯理念的探索，并不寄望也无从预期它们会真的在大自然的基本结构中扮演著重要的角色。此事一直到十六、十七世纪之交，Kepler 行星运行三定律的发现才知道行星绕太阳运\行的轨道，乃是一种以太阳为其一焦点的椭圆。Kepler 三定律乃是近代科学开天劈地的重大突破，它不但开创了天文学的新纪元，而且也是牛顿万有引力定律的根源所在。由此可见，圆锥截缐不单单是几何学家所爱好的精简事物，它们也是大自然的基本规律中所自然选用的精要之一。 　　已知椭圆C：x^2/a^2+y^2/b^2=1（a＞b＞0）的离心率为√6/3，短轴一个端点到右焦点的距离为√3.（1）求椭圆C的方程.（2）直线l：y=x+1与椭圆交与a，b两点，P为椭圆上一点，求△PAB面积的最大值.（3）设直线l与椭圆C交与A，B两点，坐标原点O到直线l的距离为√3/2，求△AOB面积的最大值. 分析短轴的端点到左右焦点的距离和为2a，端点到左右焦点的距离相等(椭圆的定义），可知a=√3，又c/a=√6/3,代入得c==√2，b=√(a²-c²),b=1,方程是x^2/3+y^2/1=1，二，要求面积，显然已ab作为三角形的底边，联立x^2/3+y^2/1=1，y=x+1解得x1=0,y1=1,x2=-1.5,y2=-0.5.利用弦长公式有√(1+k^2))[x2-x1](中括号表示绝对值）弦长=3√2/2,对于p点面积最大，它到弦的距离应最大，假设已经找到p到弦的距离最大，过p做弦的平行线，可以 发现这个平行线是椭圆的切线是才会最大，这个切线和弦平行故斜率和弦的斜率=，设y=x+m,利用判别式等于0，求的m=2,-2.结合图形得m=-2.x=1.5,y=-0.5,p(1.5,-0.5),直线方程x-y+1=0,利用点到直线的距离公式求的3√2/2,面积1/2*3√2/2*3√2/2=9/4,三 [编辑本段]5历史　　关于圆锥截线的某些历史：圆锥截线的发现和研究起始于古希腊。 Euclid, Archimedes, Apollonius, Pappus 等几何学大师都热衷于圆锥截线的研究，而且都有专著论述其几何性质，其中以 Apollonius 所著的八册《圆锥截线论》集其大成，可以说是古希腊几何学一个登峰造极的精擘之作。当时对于这种既简朴又完美的曲线的研究，乃是纯粹从几何学的观点，研讨和圆密切相关的这种曲线；它们的几何乃是圆的几何的自然推广，在当年这是一种纯理念的探索，并不寄望也无从预期它们会真的在大自然的基本结构中扮演著重要的角色。此事一直到十六、十七世纪之交，Kepler 行星运行三定律的发现才知道行星绕太阳运行的轨道，乃是一种以太阳为其一焦点的椭圆。Kepler 三定律乃是近代科学开天劈地的重大突破，它不但开创了天文学的新纪元，而且也是牛顿万有引力定律的根源所在。由此可见，圆锥截线不单单是几何学家所爱好的精简事物，它们也是大自然的基本规律中所自然选用的精要之一。
卫星轨道参数 倾角 赤道平面与卫星轨道平面间的夹角，具体计算是在卫星轨道升段时由赤道平面反时针旋转到轨道平面的夹角。 高度 卫星离地球表面的距离。 星下点 卫星与地球中心连线在地球表面的交点。 升交点 卫星由南往北飞行轨迹在赤道上的交点。 周期 卫星绕地球一周需要的时间。 截距 卫星绕地球一周，地球转过的度数。 偏心率 焦距与轨道半长轴之比。 近地点角 在轨道平面内升交点和近地点与地心连线间的夹角。 平均近点角 若卫星通过近地点的时刻为tp，卫星的平均角速度为 n，则任一时刻的平均近点角M=n（t-tp）。
6个，半长轴，偏心率，倾角，升交点赤经，近地点幅角，平近点角
　　理工学科是指理学和工学两大学科。理工，是一个广大的领域包含物理、化学、生物、工程、天文、数学及前面六大类的各种运用与组合。 　　理学 　　理学是中国大学教育中重要的一支学科,是指研究自然物质运动基本规律的科学,大学理科毕业后通常即成为理学士。与文学、工学、教育学、历史学等并列，组成了我国的高等教育学科体系。 　　理学研究的内容广泛，本科专业通常有：数学与应用数学、信息与计算科学、物理学、应用物理学、化学、应用化学、生物科学、生物技术、天文学、地质学、地球化学、地理科学、资源环境与城乡规划管理、地理信息系统、地球物理学、大气科学、应用气象学、海洋科学、海洋技术、理论与应用力学、光学、材料物理、材料化学、环境科学、生态学、心理学、应用心理学、统计学等。 　　工学 　　工学是指工程学科的总称。包含 仪器仪表 能源动力 电气信息 交通运输 海洋工程 轻工纺织 航空航天 力学生物工程 农业工程 林业工程 公安技术 植物生产 地矿 材料 机械 食品 武器 土建 水利测绘 环境与安全 化工与制药 等专业。
理工包括理学和工学 1.理学 > 统计学类 > 统计学 心理学类 > 应用心理学专业经济心理学方向 应用心理学 心理学 环境科学类 > 环境工程 资源勘查工程 资源环境科学 环境科学与工程 生态学 环境科学 材料科学类 > 高分子材料与工程 材料科学与工程 材料成型及控制工程 材料物理 材料学 材料化学 电子信息科学类 > 计算机科学与技术 电子信息工程 信息管理与信息系统 光电子技术科学 测控技术与仪器 电子信息技术及仪器 应用电子技术 通信工程 电子商务及法律 电信工程及管理 系统与控制 电子商务 信息科学技术专业 电子科学与技术 信息安全专业 微电子学专业 光信息科学与技术 电子信息科学与技术 力学类 > 理论与应用力学 海洋科学类 > 海洋技术 海洋科学 大气科学类 > 应用气象学 应用气象学 大气科学 地球物理学类 > 地球物理学 地理科学类 > 地理教育 系统科学与工程 系统理论 地球信息科学与技术 科学与工程计算系专业 地理信息系统 资源环境与城市规划管理 地理科学 地质学类 > 地质工程 地质学类 地球化学专业 地球化学 地质学 天文学类 > 天文学 生物科学类 > 生物功能材料 防化兵指挥 生命科学与技术基地班 生物信息学 生化防护工程
求哈雷彗星轨道的三个数据 易知,彗星轨道都是椭圆轨道,太阳为一个焦点.求以下三个数据： 1 哈雷彗星轨道半长轴 2 其半短轴 3 其近日点或远日点速度 (或者直接写出哈雷彗星轨道方程f(x,y)=0和运动方程v=v(t) 或者直接写出运动的参数方程x(t),y(t)) 望采纳
哈雷慧星 （Halley's comet)第一颗经推算预言必将重新出现而得到证实的著名大彗星。当它在1682年出现后，英国天文学家哈雷注意到它的轨道与1607年和1531年出现的彗星轨道相似，认为是同一颗彗星的三次出现，并预言它将在1758年底或1759年初再度出现。虽然哈雷死于1742年，没能看到它的重新出现，但在1759年它果然又回来，这是天文学史上一个惊人成就。这颗彗星因而命名为哈雷彗星。它的公转周期为76年，近日距为8,800万公里（0.59天文单位），远日距为53亿公里（35.31天文单位），轨道偏心率为0.967。 英国天文学家哈雷（与牛顿同时）曾因预测他在1682年观测过的一颗彗星应在1758年重返再现而扬名．他的预见系根据他所推导的彗星轨道和该彗星以前曾经在与此轨道相符合的时刻出现过这一事实．他列举出1607，1531，1465和1305等年份的彗星来证明它们其实是以75或76年为周期通过地球的同一颗彗星．在1758年的圣诞节，哈雷所预见的彗星果真重现于天空（后来，这颗彗星便命名为哈雷彗星），可惜这时他已去逝，未能亲眼看到他的预见被证实． 周期彗星在一个偏心率往往很高的椭圆轨道上围绕太阳运转．比如，哈雷彗星的近日距为0.6天文单位，而远日距竞达35天文单位．由于所有的彗星运动都遵从开普勒三定律， 所以彗星的运动在近日点时肯定比在远日点时快．对于轨道偏心率很高的彗星，我们只能看到它运行的极小部分，因为它一行至距太阳很远的地方就变得很暗，甚至用望远镜也看不见了．既然这种轨道偏心率很高的彗星在一周期内仅有很短的时间才能观测，故它们的轨道计算是格外困难的．我们不妨以哈雷彗星的轨道为例，它时而行至金星轨道之内，时而又越出海王星轨道之外． 许多周期彗星的轨道偏心率都不及哈雷彗星的高．比如恩克彗星的近日距为0.3天文单位，而远日距仅有4.1天文单位，其周期为3.3年，是目前所知周期最短的彗星．史瓦兹曼—瓦赫曼彗星的轨道位于木星与土星两者的轨道之间，因而每年都可观测到它． 哈雷彗星的原始质量估计小于10万亿吨。如取近似值，彗核平均密度为每立方厘米1克，则彗核半径应小于15公里。估计它每公转一圈，质量减少约20亿吨，这只是其总质量的很小一部分，因此它还会存在很久。

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