本篇文章给大家谈谈 大学物理,连续带电体的电势。均匀带电圆盘,半径R,带点面密度σ,求中轴线上任意一点电势。(x) ，以及 半径为R的均匀带电圆环,带电荷为q,求其轴上任一点的电势 对应的知识点，希望对各位有所帮助，不要忘了收藏本站喔。今天给各位分享 大学物理,连续带电体的电势。均匀带电圆盘,半径R,带点面密度σ,求中轴线上任意一点电势。(x) 的知识，其中也会对 半径为R的均匀带电圆环,带电荷为q,求其轴上任一点的电势 进行解释，如果能碰巧解决你现在面临的问题，别忘了关注本站，现在开始吧！

而不是无穷大.有几何限度的圆盘,其边缘的电场线不是对称分布的,即场强不是对称分布的,从而电势是无法用大学知识写成函数表达出来的,但可以肯定其电势是存在的.或许只有等那些硕士或博士或教授之类的人材来答题了.

解答很清楚啊，直接用高斯定理就是：圆柱面内净电荷为零所以内部电场强度为零；圆柱外取一个图示的高斯面，包围的电荷为长度为L的圆柱面上的电荷，根据电荷面密度乘以面积等于电荷量，再用高斯定理就得到结果了。

任意点的电场强度：dE = σ R dθ / (2π ε0 R) = σ dθ / (2π ε0 )E = ∫dE . sinθ = ∫ (0, π) σ / (2π ε0 ) . sinθ dθ = σ / (π ε0 )电场强度是放入电场中某点的

以圆心为坐标原点，沿着圆盘轴线上建立坐标轴x，在圆盘上取半径为r，宽度为dr圆环，该圆环的电荷量为dq=a2Πrdr，该圆环在坐标为x处的电势为：dφ=(1/4Πε0)（a2Πrdr/根号下r²+x²=(1/2ε0)（ar

解：把圆盘分成许多半径为r、宽度为dr的圆环，其圆环的电量为 dq=σds=σ2πrdr它在轴线x处的场强为 由于圆盘上所有的带电的圆环在场点的场强都沿同一方向，故带电圆盘轴线的场强为 如果x<

=(σ/4ε)∫dr²/√(r²+x²)=(σ/2ε)(√(R²+x²)-|x|)

大学物理,连续带电体的电势。均匀带电圆盘,半径R,带点面密度σ,求中轴线上任意一点电势。(x)

1.真空中两条平行的“无限长”均匀带电直线相距a，其电荷线密度分别为-λ和+λ。求：E=E1+E2=方向沿x轴负方向2.如图所示，一半径为R的均匀带电薄圆盘，其电荷面密度为σ。试求圆盘轴线上距离圆心o为x的P点处电势

用电势叠加原理做，即将环看成是由很多个点电荷（取极短的一段）组成，每个点电荷在O点的电势的代数和等于所求结果。将环均匀分成n段（n很大），每段的带电量是q＝a*2πR / n 每段电荷在O点的电势都是　U＝Kq

U=∫dq/(4πεl)=∫σ2πrdr/(4πεl)=(σ/2ε)∫rdr/√(r²+x²)=(σ/4ε)∫dr²/√(r²+x²)=(σ/2ε)(√(R²+x²)-|x|)

均匀带电球面，电场是对称分布的，高斯面的选取就选和带电球面同球心的球面，这样高斯面上的各点的场强大小相等，方向沿着球半径，也就是各点的球面法向方向。高斯面的电场强度通量Φe=∮E×dS（矢量积分)=ES （S为高斯

此题在大学阶段是无法求解的.因为圆盘有几何限度,而不是无穷大.有几何限度的圆盘,其边缘的电场线不是对称分布的,即场强不是对称分布的,从而电势是无法用大学知识写成函数表达出来的,但可以肯定其电势是存在的.或许只有等那些

以圆心为坐标原点，沿着圆盘轴线上建立坐标轴x，在圆盘上取半径为r，宽度为dr圆环，该圆环的电荷量为dq=a2Πrdr，该圆环在坐标为x处的电势为：dφ=(1/4Πε0)（a2Πrdr/根号下r²+x²=(1/2ε0)（ar

解答如下：

一匀质带电圆盘,电荷面密度为a,半径为R,求其轴线上任一点的电势?

圆环上各点电场的径向分量相互抵消,所以圆环轴线上只有垂直分量 轴线上距离圆环平面距离为h的点的场强为 E=kq/(h^2+R^2)*h/(h^2+R^2)^(1/2)=kqh/(h^2+R^2)^(3/2)

U=q/(4*pi*e0*R) (r=R)，其中pi是派=3.14，e0是真空介电常数。虽然电动势与电势差（电压）有区别，但电动势和电势差一样都是标量。对于给定的电源来说，不管外电阻是多少，电源的电动势总是不变的，而电源的路

整个球面以及内部空间是等势体，电势与一带电量为q的点电荷在距离为r的点产生的电势相等。U = q/（4πεr）具体来说，用积分做， 电场强度E = q/（4πεr^2）,球表面的电势为E从r到无穷远点对r的积分，积分

正电荷电场中各点电势为正，远离正电荷，电势降低。负电荷电场中各点电势为负，远离负电荷，电势增高。

微元法 舍任意一点A带电量为q,轴上一点距平面s,则fA=kq2/r2,在A对面有一点B,fB=kq2/r2,所以合力为F=s/√r 2; s 2; *kq2/r 2; 其他

半径为R的均匀带电圆环,带电荷为q,求其轴上任一点的电势

由轴线向外积分就行

U=∫dq/(4πεl)=∫σ2πrdr/(4πεl)=(σ/2ε)∫rdr/√(r²+x²)=(σ/4ε)∫dr²/√(r²+x²)=(σ/2ε)(√(R²+x²)-|x|)

均匀带电球面，电场是对称分布的，高斯面的选取就选和带电球面同球心的球面，这样高斯面上的各点的场强大小相等，方向沿着球半径，也就是各点的球面法向方向。高斯面的电场强度通量Φe=∮E×dS（矢量积分)=ES （S为高斯

因为圆盘有几何限度,而不是无穷大.有几何限度的圆盘,其边缘的电场线不是对称分布的,即场强不是对称分布的,从而电势是无法用大学知识写成函数表达出来的,但可以肯定其电势是存在的.或许只有等那些硕士或博士或教授之类的人材来

解答如下：

以圆心为坐标原点，沿着圆盘轴线上建立坐标轴x，在圆盘上取半径为r，宽度为dr圆环，该圆环的电荷量为dq=a2Πrdr，该圆环在坐标为x处的电势为：dφ=(1/4Πε0)（a2Πrdr/根号下r²+x²=(1/2ε0)（ar

已知均匀带电圆盘半径为R,面电荷密度为a,则圆盘轴线上任意一点p的电势为?

解答如下：
此题在大学阶段是无法求解的. 因为圆盘有几何限度,而不是无穷大.有几何限度的圆盘,其边缘的电场线不是对称分布的,即场强不是对称分布的,从而电势是无法用大学知识写成函数表达出来的,但可以肯定其电势是存在的. 或许只有等那些硕士或博士或教授之类的人材来答题了.
用电势叠加原理做，即将环看成是由很多个点电荷（取极短的一段）组成，每个点电荷在O点的电势的代数和等于所求结果。 将环均匀分成n段（n很大），每段的带电量是q＝a*2πR / n 每段电荷在O点的电势都是　U＝Kq / (ε0*R)＝K*（a*2πR / n）/ (ε0*R) 全部电荷在在O点的电势总和是　U总＝n*U＝n*K*（a*2πR / n）/ (ε0*R)＝2πKa / ε0 扩展资料： 电场的叠加 如果场源是多个点电荷，电场中某点的电场强度为各个点电荷单独在该点产生的电场强度的矢量和。这种关系叫电场的叠加原理。 如果在空间中有几个点电荷同时存在,这时在空间的某一点的电场强度等于各个点电荷单独存在时该点产生的电场强度的矢量和。形成合电场。 叠加遵循矢量的叠加法则——平行四边形法则。还可以使用矢量三角形法，正交分解法等。 利用电场的叠加原理，理论上可计算任意带电体在任意点的场强。 注意： 1、各个电荷产生的电场是独立的、互不影响的 2、对于较大的不能视为点电荷的带电体的电场强度，可以把带电体分成很多小块，每块可以看成点电荷，用点电荷的电场叠加的方法计算。 参考资料来源：百度百科-电势叠加原理
。。。电势不是人为规定的吗，一般无穷远定位0
解答很清楚啊，直接用高斯定理就是：圆柱面内净电荷为零所以内部电场强度为零； 圆柱外取一个图示的高斯面，包围的电荷为长度为L的圆柱面上的电荷，根据电荷面密度乘以面积等于电荷量，再用高斯定理就得到结果了。
解： 圆环总带电量等于周长乘以线电荷密度，即 Q=2πRλ 旋转时等效为一个环形电流，电流大小 I=Q/T = 2πRλ/(2π/ω)= ωRλ 所以环心的磁感应强度 B=μ0I/2R = μ0ωλ/2 扩展资料： 磁感应强度的计算公式：点电荷q以速度v在磁场中运动时受到力f 的作用。在磁场给定的条件下，f的大小与电荷运动的方向有关 。当v沿某个特殊方向或与之反向时，受力为零；当v与这个特殊方向垂直时受力最大，为Fm。 Fm与|q|及v成正比，比值 与运动电荷无关，反映磁场本身的性质，定义为磁感应强度的大小，即。B的方向定义为：由正电荷所受最大力Fm的方向转向电荷运动方向v时，右手螺旋前进的方向 。定义了B之后，运动电荷在磁场B中所受的力可表为F= QVB，此即洛伦兹力公式。

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