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v .L+J.ω' ,(2)碰撞后物块移动，动能定理：-μmg=0-m.v^2/2 ,(3)杆碰撞后杆转动动能：Ek=J.ω'^2/2 ,(4)联立解以上4式可得：ω 、ω'、v 和杆碰撞后转动动能 Ek 。

只考虑外力矩。系统所受外力有：（1）重力，力线通过a点（作用瞬间），故力矩为零 （2）o点作用在棒上的力，对o点力臂为零，故力矩为零 除此之外，无外力了，故对o点合力矩为零，对o点角动量守恒

与二者之间的碰撞弹力相比可以忽略不计，因此系统角动量守恒；动量守恒条件是，系统不受外力或者所受外力之矢量和为零，上面分析的轴对杆上端的作用力为外力，并且该力在水平方向有向左的分量，所以不符合动量守恒条件。

刚体的定轴转定律：dH/dt=d(ωJ)/dt=J.ε=∑M(F) (即动量据定理）是由牛顿二定律推导而来的，式中H是角动量(是t的涵数)，当和外力矩之和 ∑M(F)=0 ，-->d(ωJ)/dt=0-->角动量ωJ=常量 -->角

2015-05-02 大学物理刚体定轴转动部分 2015-06-17 大学物理,刚体的定轴转动。 2018-03-30 什么是定轴转动,定轴转动刚体的的运动特点是什么 6 更多类似问题 > 为你推荐:特别推荐 小龙虾的虾黄究竟能不能吃? 『半只狐狸』是谁

刚体定轴转动，刚体内有一直线保持不动的运动，简称转动。这固定的直线称为刚体的转轴。显然，刚体内的其他各点分别在垂直于转轴的各平面内作圆周运动，圆心都在转轴上。刚体内任一点Q和其圆周轨迹中心O'的连线O'Q（图1

刚体内有一直线保持不动的运动，简称转动。这固定的直线称为刚体的转轴。显然，刚体内的其他各点分别在垂直于转轴的各平面内作圆周运动，圆心都在转轴上。刚体内任一点Q和其圆周轨迹中心O'的连线O'Q（图1）称为该点的转

大学物理 刚体的定轴转动

紧紧地围绕着刚体定轴转动动量矩定理（刚体定轴转动微分方程）来答。Jε=Mo(F)Mo(F)---是外力对转轴之矩之和，---(A)正确；质量相等，当其分布情况不同，转动惯量J不等。---(B)错；同一刚体，在不同力矩作用下

杆受到的外力为重力，轴的拉力，力都通过转轴所以力矩为零；物块受到的外力为重力、地面支持力和摩擦力，重力和支持力也通过转轴，故力矩为零；摩擦力作用时间很短，

子弹射入后，体系的总角动量为I'=[mL^2/12+m(L/2)^2]w，其中w为子弹嵌入后棒的角速度，m(L/2)^2为子弹相对于转轴的转动惯量。因为无外力矩，故体系角动量守恒，I=I', 可解得w=(3v)/(2L)

m1=100g=0.1kg r1=8cm=0.08m m2=150g=0.15kg r2=12cm=0.12m 两轮的转动惯量分别为 J1=(1/2)m1*r1^2=0.5*0.1*(0.08*0.08)=3.2*10^-4kg.m^2 J2=(1/2)m2*r2^2=0.5*0.15*(0.12*0.12

一个关于刚体定轴转动的物理题。

C 因为人、哑铃与转动平台组成系统，合外力矩为0.，所以角动量守恒 因为 L=Jw , J减小，所以w增大。系统势能不变，动能增加，所以机械能不守恒

原转动方向相反时:w'=(J1*w1-J2*w2)/(J1+J2)=(2*51*10^-3)/(J1+J2)=3.69rad/s

转动定律：角加速度 ε=M/J=-k.ω/((m.R^2)/2) ,即 dω/dt=-2k.ω/(m.R^2) , 分离变量并积分 ∫dω/ω=∫-2k/(m.R^2)dt 积分限 (ω0-->ω)，(0-->t)ln(ω/ω0=-2k.t/(m.R^2

本题应用角动量守恒法。子弹射入前，体系的总角动量为I=0+mvL/2 子弹射入后，体系的总角动量为I'=[mL^2/12+m(L/2)^2]w，其中w为子弹嵌入后棒的角速度，m(L/2)^2为子弹相对于转轴的转动惯量。因为无外力矩

正确答案：D

刚体的定轴转动题?

刚体内有一直线保持不动的运动，简称转动。这固定的直线称为刚体的转轴。显然，刚体内的其他各点分别在垂直于转轴的各平面内作圆周运动，圆心都在转轴上。刚体内任一点Q和其圆周轨迹中心O'的连线O'Q（图1）称为该点的

刚体定轴转动的角动量守恒定律：如果物体所受的合外力矩等于零，或者不受外力矩作用，物体的角动量保持不变。注解 (1)单个刚体对定轴的转动惯量保持不变，若所受外力对同轴的合外力矩M为零，则该刚体对同轴的角动量是守

刚体定轴转动定律是指刚体所受的对于某定轴的合外力矩等于刚体对此定轴的转动惯量与刚体在此合外力矩作用下所获得的角加速度的乘积。公式为Mz=Jβ，其中Mz表示对于某定轴的合外力矩，J表示刚体绕给定轴的转动惯量，β表示

刚体定轴转动定律是指刚体所受的对于某定轴的合外力矩（ΣM）等于刚体对此定轴的转动惯量（J）与刚体在此合外力矩作用下所获得的角加速度（α）的乘积，用公式表述为ΣM=Jα。刚体的运动形式有平动、转动、平面运动。其

第二就是非惯性系下的转动定律，也就是考虑到了非惯性系下对刚体运动的描述，只要考虑到惯性力，上面所叙述的转动定律在非惯性系下也成立。第三就是质心轴转动定律，也就是转轴通过刚体的质心，即使转轴的运动是非惯性的，

刚体定轴/非定轴转动(如一个小球在水平面上受外力做纯滚动) 转动定律M=Ja,转轴选取时有什么限制么?

好像瞬心也是不可以的,楼主可以多代几种情况试试看. 因为我们在利用转动定律的时候,是以转轴为参考系的,需要加上惯性力.而只有一质心为转轴时,惯性力的力矩才等于零. M=∑mia*ri=a∑mi*ri=0 所以一般情况下都用质心或固定的转轴.
角动量定理与刚体定轴转动定律的联系：刚体绕定轴转动的角动量等于刚体对该轴的转动惯量与角速度的乘积；方向与角速度的方向相同。 角动量定理与刚体定轴转动定律的区别： 一、内容不同 1、角动量定理： 质点系对一点（或一轴）的角动量对时间的导数等于外力系对此点（或此轴）的主矩。 2、刚体定轴转动定律：指刚体所受的对于某定轴的合外力矩等于刚体对此定轴的转动惯量与刚体在此合外力矩作用下所获得的角加速度的乘积。 二、用途不同 1、角动量定理：广泛用于处理刚体定点（或轴）转动问题。 2、刚体定轴转动定律：用于刚体定轴转动的角速度和角加速度的计算。 三、公式不同 1、角动量定理：角动量定理的微分形式为dL/dt=M。 2、刚体定轴转动定律：Mz=Jβ，其中Mz表示对于某定轴的合外力矩，J表示刚体绕给定轴的转动惯量，β表示角加速度。 参考资料来源： 百度百科-角动量定理 百度百科-刚体定轴转动定律
以中点为转轴. 假如以另一端的质点为轴转动,那么该质点必须为另一个质点提供向心力,但物体是放在光滑的水平面上,没有摩擦,不能提供向心力,因此不能以另一端的质点为轴转动. 所以只能以中点为轴转动,并且以中点为轴转动时,中点为两端点提供向心力,而且两个向心力的方向刚好相反,因而细杆所受的作用力相互平衡. 所以是以中点为轴转动.
摩擦力方向与半径垂直 力臂不是0，因为轴有半径，力臂就是半径的大小
绕中心转动。 碰撞后质点的动量全部转移给球杆系统，系统质心以v/2匀速直线运动。同时系统以角动量J=mvl绕质心转动。 另一端怎么可能不动呢？如果饶它运动，他一定受到另一端的拉力，可是这个力没有和他平衡的！ 张力T=m*w*w*(l/2),w为角速度。w=J/I。转动惯量I=2*m*(l/2)(l/2). 代入可得：T=2mv*v/l,指向质心。 冲量=入射质点动量=mv
(1)式 合外力矩为零（忽略了粘土重力产生的力矩）--〉动量矩守恒； (2)式 碰后，无非保守力做功机械能守恒。 设碰撞位置为零势点，碰撞将结束时总机械能为：(1/2)(J+mR^2)ω^2 ; 当静止时，ω=0 ，总机械能转化全部转化为势能为：mgh 。有 mgh=(1/2)(J+mR^2)ω^2 -->可求 h。
刚体定轴转动，刚体内有一直线保持不动的运动，简称转动。这固定的直线称为刚体的转轴。显然，刚体内的其他各点分别在垂直于转轴的各平面内作圆周运动，圆心都在转轴上。 刚体内任一点Q和其圆周轨迹中心O'的连线O'Q（图1）称为该点的转动半径。从固定平面Ozx到转动平面OzQ的转角φ，可用来确定该刚体的瞬时位置。转角φ随时间t的变化规律称为刚体的转动方程，写作： φ=f（t） 转角φ的变化Δφ与对应时间间隔Δt的比值Δφ/Δt=ω*称为平均角速度。当Δt→0时，ω*所趋的极限ω称为（瞬时）角速度，即 当角速度ω随时间t变化时，其变化Δω与对应时间间隔Δt的比值Δω/Δt=ε*称为平均角加速度。当Δt→0时，ε*所趋的极限ε称为（瞬时）角加速度，即 刚体的角速度和角加速度都可表示为沿转轴Oz（单位矢为k）的滑动矢量。。角速度矢ω和角加速度矢ε可分别写作ω=ωk，ε=εk。 转动刚体内任一点Q的线速度v等于v=ω×r，且v=ω·O´Q。点Q的线加速度α为： α=αt+αn=ε×r+ω×v， 且αt =ε·O´Q ， αn=ω·O´Q。 上式中r为转轴上任一点O到点Q的矢径，而αt和 αn分别是点Q的切向和法向加速度（见加速度）。 刚体转动惯量的大小与下列因素有关： （1）形状大小分别相同的刚体质量大的转动惯量大； （2）总质量相同的刚体，质量分布离轴越远转动惯量越大； （3）对同一刚体而言，转轴不同，质量对轴的分布就不同，转动惯量的大小就不同。
把杆视为质点，质点的位置就是杆中间，质点的重量是力，二分之一杆长Xsinθ是力臂。

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